По-моему решение состоит вот в чем:
1) Когда мы говорим о линзе (прибор геометрической оптики), то вообще не учитываем волновой природы света, т.е. рассматриваем случай параксиальных лучей. Но к ней (к волновой природе) можно совершить предельный переход рассматривая интенсивность в фокусе как квадрат амплитуды световой волны. Т.о. суммарная интенсивность равна сумме квадратов амплитуд всех волн: I=A12+А22 (рассмотрим для простоты только 2 волны)
2) Рассматривая явление интерференции (появление колец) необходимо принимать во внимание волновую природу, т.е итоговая амплитуда А=А1*exp(i*f1)+A2*exp(i*f2). Теперь возводим А в квадрат(что бы получить интенсивность). Получаем
I пропорционально А12+А22+2А1А2*cos(f2-f1).
А теперь самое интересное: суммарная интенсивность складывается из I1, I2 и некого дополнительного члена (называется он интерференционным) этот-то член и приводит ко всем этим необыкновенным картинам распределения света.
Очень подробно и интересно написано:
Р. Фейнман - выпуск 3, гл. 29, пар.5.